正电子发射断层扫描仪PET中的数据校正常用方法(6)

正电子发射断层扫描仪PET中的数据校正常用方法

布，则在投影空间S=Th，因此真实符合就可以通过下式近似求取：T=R-S≈R-Rh，或采用反卷积方法更精确地求解。核函数h的求取一般采用实验测量加函数拟合的方式。具体作法是用线源或点源放置一个模拟人体的水模中，在离中心轴线不同的距离上测量其符合投影值。而后对不同距离上的散射分布采取非线性最小二乘拟合的方法或尾端拟合方法求取核函数。通过对核函数积分求出散射分数（散射所占比例），可对散射做进一步校正。

双能窗法（Dual Energy Window）：所有的符合事例都可以在两个相邻的能量窗内获取。无论散射的、还是不散射的符合事例都收集在高窗（380～850 keV）中，低窗（200～380 keV）中只有散射事例。假设所有的散射符合均有相同的空间分布，则将高窗中的符合计数减去低窗中的符合计数，就可得到真实符合计数。而实际上，光子在低能部分对目标体的依赖性比在高能部分要大得多，因而该方法是近似的。

商用PET使用的方法应该简洁、实用、易于实现，例如ECAT EXCAT HR+型PET中，对2D采集采用卷积扣除法。

1.6 衰减校正

衰减校正是针对体内肌肉和骨骼等对光子的吸收衰减而进行的校正，从而得到真实的放射性药物分布图。软组织对511 keV的光子质量衰减系数约为0.095 cm2/g，半衰减厚度约为7.2 cm。对直径约20 cm的头部显像，超过85%的光子被衰减，宽 40 cm 的躯干可将95%以上的光子吸收掉，所以必须进行衰减校正，否则会造成PET